系統(tǒng)的光闌設(shè)在第一透鏡的后表面，并且系統(tǒng)的孔徑類型設(shè)為“隨光闌尺寸浮動(dòng)”。這樣系統(tǒng)的光闌就是實(shí)際透鏡的光闌。系統(tǒng)中傳播的光纖的模場(chǎng)會(huì)被實(shí)際光闌遮擋。但是在本例中，光纖的模場(chǎng)尺寸遠(yuǎn)小于光闌的實(shí)際尺寸。

 我們需要注意“數(shù)值孔徑”的不同種定義方式。其中一種定義方式是邊緣光線角的正弦，其中邊緣光線角處的光線強(qiáng)度為峰值強(qiáng)度的1/e2（兩種定義方式在Zemax的不同計(jì)算中都被使用，詳見后文），另一種定義方式是邊緣光線強(qiáng)度為峰值強(qiáng)度的1%時(shí)的邊緣光線角的正弦，康寧公司采用這種方式。不同定義有時(shí)會(huì)造成很多困擾！

 本例使用孔徑定義中的高斯切趾來模擬光的高斯分布。這只是暫時(shí)近似表示的。稍后我們將精確計(jì)算光的分布。

 透鏡的成像質(zhì)量在全部光瞳下接近衍射極限，并且在光纖的模場(chǎng)范圍內(nèi)的區(qū)域都接近衍射極限。

使用近軸高斯光束計(jì)算

在分析光纖耦合時(shí)，近軸高斯光束計(jì)算是最簡(jiǎn)單的一種分析工具。它主要被用來“大體了解”系統(tǒng)的性能。

根據(jù)康寧提供的數(shù)據(jù)，光纖在1.31μm波長(zhǎng)下的模場(chǎng)直徑為9.2±0.4μm。因此，我們?nèi)缦略O(shè)置近軸高斯光束計(jì)算的參數(shù)：

在計(jì)算中光束的束腰永遠(yuǎn)在第一面的位置，在本例中束腰與物面的位置相同。因此，一個(gè)束腰半徑為4.6μm的高斯光被設(shè)置在于光源光纖相同的位置上。然后光將傳播通過整個(gè)光學(xué)系統(tǒng)。