另一種獲得白光干涉光譜的方法是采用波長掃描光源，并在光纖干涉?zhèn)鞲衅鞯妮敵龆耸褂霉怆娞綔y器來探測干涉光強(qiáng)。波長掃描光源可以使用寬帶光源加光纖法布里-珀羅（法珀）可調(diào)諧濾波器構(gòu)成（Fiber Fabry-Perot Tunable Filter, FFP-TF）或者使用可調(diào)諧光纖激光器。實際上在可調(diào)諧光纖激光器的內(nèi)部也采用了光纖法珀可調(diào)諧濾波器。因此這兩種波長掃描光源在原理上相同，區(qū)別在于可調(diào)諧光纖激光器輸出的波長掃描光的線寬更窄，光束功率更高，有利于光纖傳感器的復(fù)用。光纖法珀濾波器的基本結(jié)構(gòu)是由兩根端面制作有高反射膜（鍍膜或者粘接）的光纖構(gòu)成的法珀腔[17]。當(dāng)法珀腔的光學(xué)長度（法珀腔折射率與腔長的乘積）為半波長的整數(shù)倍時，對應(yīng)的波長滿足諧振條件，因此在法珀腔中具有最大的透射率。通過調(diào)諧法珀濾波器的法珀腔長或法珀腔的折射率，可以改變?yōu)V波器對應(yīng)的諧振波長，從而達(dá)到調(diào)諧透射波長的作用。圖 2所示是一種典型的光纖法珀可調(diào)諧濾波器的結(jié)構(gòu)原理[18]，通過改變施加在壓電陶瓷上的電信號，使得壓電陶瓷發(fā)生形變，從而改變法珀濾波器的腔長，實現(xiàn)波長掃描。

 

圖2.光纖法珀可調(diào)諧濾波器原理圖

3、總結(jié)[/J][/C][/M][/M][/M]

光纖白光干涉測量技術(shù)是光纖傳感技術(shù)的一個重要分支，能夠?qū)崿F(xiàn)大動態(tài)測量范圍和高分辨率的絕對測量。通常光纖白光干涉測量系統(tǒng)探測得到的都是白光干涉光譜的強(qiáng)度分布，而光譜的相位信息包含在白光干涉光譜的干涉條紋中。無論光纖白光干涉測量系統(tǒng)中使用的光纖干涉?zhèn)鞲衅魇呛畏N結(jié)構(gòu)，要得到高的測量分辨率，就需要得到白光干涉光譜的相位信息。因此如何提取出白光干涉光譜的相位信息并得到干涉儀的光程差成為光纖白光干涉測量技術(shù)的關(guān)鍵問題。本論文闡述了光纖白光干涉測量技術(shù)的背景，意義，研究現(xiàn)狀以及發(fā)展歷程，分別闡述了掃描白光干涉測量技術(shù)和光譜域光纖白光干涉測量技術(shù)的原理。綜述了光纖白光干涉測量系統(tǒng)的原理與研究現(xiàn)狀，分析和總結(jié)了不同的光纖白光干涉測量的特點。

參考文獻(xiàn)[/J][/C][/M][/M][/M]

[1] 江毅. 高級光纖傳感技術(shù)[M]. 科學(xué)出版社, 2009.

[2] Wolf E. A macroscopic theory of interference and diffraction of light from finite sources. II. Fields with a spectral range of arbitrary width[C]//Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences. The Royal Society, 1955, 230(1181): 246-265.

[3] Al-Chalabi S A, Culshaw B, Davies D E N. Partially coherent sources in interferometric sensors[C]//First International Conference on Optical Fibre Sensors. 1983, 26: 28.

[4] Huang D, Swanson E A, Lin C P, et al. Optical coherence tomography[J]. Science (New York, NY), 1991, 254(5035): 1178.

[5] Wolf E. Unified theory of coherence and polarization of random electromagnetic beams[J]. Physics Letters A, 2003, 312(5): 263-267.

[6] Réfrégier P, Goudail F. Invariant degrees of coherence of partially polarized light[J]. Optics express, 2005, 13(16): 6051-6060.