利用光學(xué)手性和內(nèi)置手性參量的形式，可以在JCMsuite中計算光學(xué)散射體的手性響應(yīng)。結(jié)果表明，時間諧波光學(xué)手性密度服從局部連續(xù)性方程[1]。這使得手性行為的分析類似于電磁能量的研究。 ft"-  
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圓偏振平面波是光手性的本征態(tài)。因此，近場光手性密度與圓偏振密切相關(guān)。在幾何光學(xué)中，四分之一波板將線偏振轉(zhuǎn)換為圓偏振是眾所周知的。它們是由雙折射材料制成的，例如各向異性材料。波片的厚度是尋常(x-)偏振和非尋常(z-)偏振波長差的四分之一。入射平面波在xz方向上線性偏振，在-y方向上傳播，如下圖所示： GTs,?t16/  
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由于線偏振，入射手性通量消失

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=0。對于一個完美的四分之一波片，反射通量

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將消失，而透射手性通量

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=1將以圓偏振平面波為單位。從幾何光學(xué)的角度，我們認為由于波片的各向異性導(dǎo)致了偏振變化或手性轉(zhuǎn)換發(fā)生在波片的體積

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內(nèi)。對于麥克斯韋方程組的嚴格解，會產(chǎn)生與這個簡化模型的輕微偏差。 V7$ m.P#uM  
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在近場中，由于各向異性和材料參數(shù)[1]的變化而發(fā)生手性轉(zhuǎn)換。利用各向異性電學(xué)手性

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的密度積分，可以在JCMsuite中計算體積貢獻。這種轉(zhuǎn)換類似于能量吸收

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。對于這個例子中的分段常數(shù)材料，界面處的手性轉(zhuǎn)換是通過電磁手性轉(zhuǎn)換通量積分來計算的。它的實部得到

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。 PvKG
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最后，通過對界面外域電磁手性通量積分取實數(shù)部分給出了反射

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和透射

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光手性通量。由于光學(xué)手性守恒，推導(dǎo)出下式：  2_$8Ga  

圖片:1-22022122313MU.png

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適用于任意材料和電磁場。這類似于能量守恒，可寫為 v9T3=  
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光學(xué)手性密度

圖片:1-2202212232451H.png

如下所示
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